WWW.NAUKA.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Книги, издания, публикации
 

Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 6 |

«СОДЕРЖАНИЕ Неборак Е.В., Сяткин С.П., Хомяков Ю.Ю., ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКИЕ Шевкун Н.А. НАУКИ Влияние производных анилина на скорость синтеза путресцина и полиаминов в ткани с Гайсин М.А. ...»

-- [ Страница 1 ] --

«Евразийское Научное Объединение» • № 5 • Май, 2015 Содержание III

СОДЕРЖАНИЕ

Неборак Е.В., Сяткин С.П., Хомяков Ю.Ю.,

ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКИЕ Шевкун Н.А.

НАУКИ Влияние производных анилина на скорость

синтеза путресцина и полиаминов в ткани с Гайсин М.А.

усиленной пролиферацией...............36 Единая теория поля. Физическая природа Салимгареева Т.М., Каримова Л.К., отрицательного заряда..................



Маврина Л.Н., Бейгул Н.А., Гимаева З.Ф.

Гарнаева Г.И., Харисова М.Р.

Гигиеническая оценка химического фактора в Эффект запирания стимулированного производствах органического синтеза...... 40 фотонного эха при взаимодействии с Светочева О.Н., Светочев В.Н., нерезонансными лазерными импульсами.... 4 Кавцевич Н.Н.

Львов О.С.

Изучение экологии пагетодных тюленей и Волновая функция фотона в координатном белухи методом спутниковой телеметрии в представлении.........................6 Белом море.......................... 41 ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ Шаповалова Е.М., Шаповалов П.Я., Бессонова Н.С.

Аринова Н.В., Кдірханова С.С.

Влияние ниацина на гемостаз............ 4 К вопросу об улучшении характеристик Яшкичев В.И.

пьезоматериалов для повышения мощности Пульсации клеток – основа жизни........ 47 пьезогенераторов......................11 Власов К.Е.

–  –  –

Автор данной статьи создал непротиворечивую единую теорию поля, которая имеет наглядное физическое представление механизма тяготения, физический смысл положительного и отрицательного зарядов, слабого и сильного взаимодействий, магнитных полюсов, и физическое представление структуры протона и нейтрона. Автор проверил некоторые следствия единой теории поля, не выходя за рамки языка современной науки, в своей статье: «Физическая природа формирований структур электронных оболочек атомов». И пришел к выводу, что доказательная база накопилась в достаточном объеме для изложения и самой теории.

–  –  –

базовыми взаимодействиями являются взаимодействия ромире рассмотрено автором в статье «Физическая прирозарядов, сильные взаимодействия и т.д. Но природа едина да формирований структур электронных оболочек атомов».

и не может быть, чтобы в микромире были свои законы, То есть, отрицательный заряд не является самостоятельотличные от законов макромира. Поэтому автор данной ным свойством материи, а является гравитационным постатьи считает, что необходимо провести кардинальный лем экранирующего материального объекта. Даже как пересмотр всех базовых понятий микромира. Итак, автор экранирующий материальный объект, электрон не полнорассмотрит причину, потребовавшую разработку главной стью экранирует гравитационное поле протона, так как теории микромира - квантовую механику. Причиной яви- при полном экранировании элемент водород был бы поллась невозможность описания движения электронов по ностью химически инертен. Экранирование происходит круговой орбите в атоме с позиций классической механики только по экватору вращения электрона, а магнитные пои электродинамики, так как электрон, двигаясь по орбите, люсные воронки атома водорода остаются не экраниродолжен был бы излучать электромагнитные волны, терять ванными. Отсюда вывод: обычное вещество является энергию и падать на ядро. В 1912 г. датский физик Н. Бор практически гравитационно-экранированным. И, соответрешил эту проблему, определив для электронов, так назы- ственно, неверно утверждение Кеплера – «Если бы в каваемые, стационарные орбиты, двигаясь по которым, элек- ком-нибудь месте мира находились два камня на близком трон не излучает энергию. Излучение может происходить расстоянии друг от друга и вне сферы действия, какого бы лишь при переходе электрона с одной орбиты на другую. ни было родственного им тела, то эти камни стремились До этого момента автор согласен с квантовой механикой. бы соединиться друг с другом подобно двум магнитам...».

Действительно, электрон, двигаясь по орбите атомного И, соответственно, неверна и вся современная космология, ядра, взаимодействует с его деформированным простран- которая утверждает, что галактики звезды и планеты ством, и результирующая орбита вращения для электрона сформировались из сгустков обычного вещества.

будет топологической прямой. Соответственно, электрон, Критика физики элементарных частиц. Реальные эледвигаясь по орбите, которая является топологической пряментарные частицы.





мой для него, не излучает электромагнитные волны. Но дальнейшие выводы квантовой механики ошибочны, что Физика элементарных частиц, при всей несуразности автор и показал в статье «Физическая природа формиро- ее теоретической части, имеет удивительную прозрачность ваний структур электронных оболочек атомов». для понимания. Итак, автор рассмотрит структуру микВ понимании автора, излучение не является самостоя- ромира с разбора структур нейтрона и протона. При этом тельной сущностью, а является производной материи и автор не согласен с тем, что нейтрон является элементарпространства, то есть движением локальной деформации в ной частицей. И соответственно, автор не согласен с тем, топологии пространства. Еще Аристотель доказал, что что слабое взаимодействие является самостоятельным взанельзя представить пространство и движение квантован- имодействием материи. Автор считает, что эффект так ными. И поэтому энергия квантована не сама по себе, а называемого «слабое взаимодействие» есть следствие невследствие квантованности материи. устойчивости структуры нейтрона в нейтринном потоке Положительный заряд протона, по мнению автора, это космоса. И антинейтрино не уносит часть массы нейтрона гравитационное поле частично экранированного не кванто- в виде энергии. В логике теории автора формула полной энергии материи E = mc2 не имеет никакого смысла. А то, ванного объекта. Ответ на вопрос, почему протон частично гравитационно-экранирован, автор даст при рассмотрении что суммарная масса протона и электрона меньше массы структуры протона. Тогда возникает законный вопрос, а нейтрона, по мнению автора, является следствием того, что что такое отрицательный заряд? По мнению автора, отри- при измерении массы частиц не учитывается, что гравитацательного заряда в природе вообще не существует. Кар- ционное поле нейтрона экранировано, а у протона экранидинальное утверждение, учитывая, что в современной ровано только частично. Автор рассмотрит структуру науке отрицательный заряд это базисное понятие. Так из нейтрона и соответственно протона по рисунку 1. По однопонятия отрицательного заряда вытекают такие понятия му из современных представлений, нейтрон – это сложное как антивещество, аннигиляция, позитрон и т.д. Но, тем не трехслойное образование с ядром-керном и двойной обоменее, по мнению автора, электрон это наименьший из- лочкой в виде p-мезонных облачков, плотность которых вестный науке не квантованный материальный объект с убывает к их периферии до нуля. Из предыдущего аналисоответствующим гравитационным полем (положитель- за, автор пришел к выводу, что так называемый верхний ным зарядом). Сразу же к автору возникают два вопроса. слой - облако p-мезонов, на самом деле, является электроВо-первых, почему тогда заряд электрона равен заряду ном. Вызывает интерес, что же тогда представляет собой протона, так как по массе они не равнозначны? Во-вторых, нижнее облако p-мезонов? Эти частицы были обнаружены почему взаимодействие так называемых положительных в 1947 г. С. Поуэллом, в верхних слоях атмосферы и назвазарядов и так называемых отрицательных зарядов так ны пи-мезонами (p-мезоны), или пионами. Пионы рождасильно отличаются друг от друга. Для того чтобы ответить ются в результате воздействия космических лучей на прона эти вопросы, необходимо ввести понятие - экранирова- тоны и нейтроны ядер ионизированных газов и существуют ние гравитации. Удивительно, но в физике макромире со- около двух стомиллионных долей секунды, а затем распавершенно отсутствует это понятие, а в физике микромире даются на мюон и нейтрино или антинейтрино.

это понятие есть, но упоминается вскользь, без акцентиро- А мюоны распадаются на мюонное нейтрино, элеквания. Однако оно дает понимание главного свойства не тронное антинейтрино и электрон (позитрон).

квантованной материи при взаимодействии друг с другом.

Отсюда вывод, реальными элементарными частицами Не квантованный материальный объект, вращаясь по являются, только две частицы: электрон и ядро-керн проорбите, частично экранирует гравитационное поле цен- тона. Которые, если следовать логики автора, действительтрального притягивающего материального объекта. Свой- но должны быть элементарными. Так как ядро-керн проство экранирования гравитационного поля материи в мик- тона, являясь основным гравитационным объектом микЕвразийское Научное Объединение» • № 5 • Май, 2015 Физико-математические науки 3 ромира, должно иметь достаточный не квантованный раз- люсные зарядные (магнитные) воронки вращения протона.

мер. А как же остальные элементарные частицы, откры- А менее затемненной областью показано частично гравитые физикой элементарных частиц? Как раз здесь, по мне- тационно-экранированная электроном зона заряда протонию автора, и проявляется отсутствие здравого смысла в на. Два протона напрямую не могут приблизиться друг к науке. Проще всего это показать на простом примере бета- другу, так как спины (вращения) протонов формируют распада нейтрона на протон, электрон (рисунок 2). Распад вокруг них локальные деформированные поля, которые не нейтрона это событие, требующее на свое осуществление могут взаимно проникать друг в друга.

какой-то промежуток времени.

–  –  –

Литература:

1. Гайсин М. А. «Физическая природа формирований структур электронных оболочек атомов». Сборник научных работ ЕНО за апрель 2015 г. Москва.

2. Реферат «Моделирование в физике элементарных частиц» fos.ru

3. Википедия. Свободная энциклопедия. Интернет.

–  –  –

Исследованы особенности формирования стимулированного фотонного эха в присутствии внешних пространственно неоднородных электромагнитных полей. Получена зависимость интенсивности сигналов стимулированного фотонного эха от напряженности электрического поля лазерного излучения.

Ключевые слова: эффект запирания, стоячая волна, фотонное эхо.

Оптическая эхо - голография позволяет запоминать, преобразовывать и обрабатывать информацию.

В целях оперативной обработки информации возникает проблема локального стирания информации и подготовка рабочей ячейки для перезаписи. Перспективным является не стирание, а запирание информации, то есть создание таких условий, когда при считывании записанная информация не может проявиться в виде отклика резонансной среды. Такого эффекта можно достичь путем воздействия на резонансную среду различными пространственно – неоднородными внешними возмущениями, приводящими к случайным сдвигам или расщеплениям исходных монохромат неоднородно уширенной линии.

В области стирания информации разрабатывались многие методы. Эти методы были основаны на пути воздействия на систему определенной последовательностью оптических импульсов. Процесс стирания информации является энергетически не выгодным. В связи с этим «запирание» эхо - голографической информации более приемлема. Но для этого создаются условия, при котором информация не проявляется в резонансной среде в виде отклика.

Отметим, что в работе [1] был теоретически предсказан и экспериментально подтверждён эффект запирания долгоживущего фотонного эха (ДФЭ) в кристалле LaF3:Pr3+ (переход 3H4(0)- 3P0, =477,7нм) при воздействии на временном интервале между первым и вторым лазерными импульсами неоднородного электрического поля. В работе [2] была исследована эффективность подавления отклика стимулированного фотонного эха СФЭ при различных схемах воздействия на резонансную среду пространственно неоднородных электрических полей.

В данной работе исследуется эффект запирания СФЭ в случае, когда в качестве неоднородного внешнего возмущения, приводящего к случайным сдвигам или расщеплениям исходных изохромат неоднородно уширенной линии, выступает нерезонансное лазерное излучение (стоячая волна). В этом случае пространственная неоднородность связана с изменением напряженности электрического поля лазерного излучения (чередование пучностей и узлов стоячей волны).

При воздействии нерезонансного лазерного излучения на образец, каждый j-й оптический центр, принадлежащий «Евразийское Научное Объединение» • № 5 • Май, 2015 Физико-математические науки

–  –  –

Рис. 1. Порядок возбуждающих импульсов при формировании сигналов стимулированного фотонного эха (СФЭ) Р1, Р2 и Р3 – возбуждающие импульсы, mn – временной интервал между m-ым и n-ым импульсами, SW1, SW2 – стоячие волны, 1 и 2 – длительности нерезонансных лазерных импульсов.

На рисунках 2 и 3 приведены результаты численного расчета интенсивности отклика СФЭ в зависимости от величины напряженности электрического поля лазерного излучения (стоячей волны) при разных частотах стоячих нерезонансных волн лазерных импульсов. Из рисунков 2 и 3 следует, что увеличение частоты стоячих нерезонансных волн приводят к значительным изменениям интенсивности отклика СФЭ. Это означает, что обратимое разрушение фазовой памяти системы приводит к эффекту «запирания» сигналов СФЭ, что может быть использовано для многоканальной записи информации.

–  –  –

Рис. 3. Зависимость интенсивности от напряженности нерезонансных лазерных импульсов при различных частотах стоячих нерезонансных волн лазерных импульсов при Е2=0 В/см2 Из рисунков видно, что наиболее эффективное запирание откликов стимулированного фотонного эха происходит при более высоких частотах стоячих нерезонансных волн лазерных импульсов.

Выводы

1.Незначительное взаимное изменение частоты стоячих нерезонансных волн лазерных импульсов приводит к обратимому разрушению фазовой памяти системы.

2.Запирание откликов СФЭ происходит при более высоких частотах стоячих нерезонансных лазерных импульсов.

Литература:

1.А.А. Калачев, Л.А. Нефедьев, В.А. Зуйков, В.В. Самарцев, Оптика и спектроскопия, 84 №5, 811, (1998).

2.L.A. Nefediev, G.I. Khakimzyanova, Optics and Spectroscopy, 98 №1, 35, (2005).

3.Н.Б. Делоне, В.П. Крайнов, Атом в сильном световом поле. М., 286, (1978).

4.И.И. Собельман, Введение в теорию атомных спектров. Наука, 319, (1967).

5.А.М. Бонч-Бруевич, В.А. Ходовой, УФН, 93, вып. 1, 71-110, (1967).

Волновая функция фотона в координатном представлении Львов Олег Сергеевич Предлагается вариант волновой функции фотона в координатном представлении, основанный на использовании положительно-частотной части 4-вектора-потенциала волнового электромагнитного поля. Указываются тензоры и операторы основных динамических показателей фотона.

Вводятся новые показатели фотона - тензор и оператор поляризации.

Введение Считается, что волновой функции фотона (ВФФ) в координатном представлении не существует, в то время как таковая существует в импульсном представлении [1], [2]. Действительно, при переходах атомного электрона из одного состояния в другое излучаются квантованные цуги электромагнитных волн - фотоны с практически постоянной частотой, что и явилось причиной введения волновой функции фотона в импульсном (спектральном) представлении. Однако фотоны успешно детектируются в оптическом диапазоне волн как в случае монохроматического, так и общем случае полихроматического волнового электромагнитного поля (ЭМП) в различных точках пространства. Поэтому нет оснований для отказа от введения ВФФ в координатном представлении, которая будет определять плотность вероятности обнаружения фотона и плотность вероятности потока фотонов в любой точке координатного пространства при произвольном спектральном составе ЭМП. Вместе с волновой функцией могут быть введены динамические показатели волнового цуга (пакета) ЭМП, а также тензоры плотности и операторы названных показателей.

Согласно представлениям автора, изложенным в работе [3], фотон является не квазиточечным физическим объектом, а абстрактным понятием - квантом действия волнового ЭМП.

Будем называть фотонным цугом пространственно ограниченный пакет электромагнитных волн. При анализе цуга волнового ЭМП понятие количество фотонов будет использоваться в качестве меры квантового действия поля в единицах ћ. Понятие квантового действия (далее используется термин действие) и вектора плотности-потока действия введено автором в головной статье 1 публикации "Волновая природа микромира" [3], формула (1), и уточнено в следующей статье 2, формула (9). Отметим, что вектор плотности-потока действия с точностью до множителя ћ совпадает с вектором плотности-потока вероятности обнаружения частицы.

«Евразийское Научное Объединение» • № 5 • Май, 2015 Физико-математические науки 7 Теоретическое обоснование Волновую функцию фотона в координатном представлении логично построить на основе 4-вектора-потенциала A свободного ЭМП, поскольку этот показатель широко используется в волновых уравнениях и формулах квантовой механики.

Кроме того, при использовании вектора-потенциала возможно введение 4-вектора плотности-потока вероятности обнаружения фотона и естественное разделение момента импульса квазичастицы - фотона на спиновую и орбитальную составляющие, чего нельзя сделать при описании ЭМП с помощью его тензора напряженности Fi j. Именно ввиду последнего обстоятельства все попытки введения ВФФ не нашли общего признания [2].

Отметим, прежде всего, возможность инвариантного разделения вектора-потенциала волнового электромагнитного поля на две части - вихревую Ar и градиентную Ag, которые удовлетворяют уравнениям Максвелла Первая - вихревая часть определяется запаздывающим потенциалом электрического тока-заряда, плотность которого должна фигурировать (вместо нуля) в правой части уравнения (1) в области источников волнового ЭМП.

является 4-градиентом скалярного потенциала h, где скаВторая - градиентная часть вектора-потенциала лярная функция h в свою очередь удовлетворяет некоторому скалярному волновому уравнению типа (1) со скалярными источниками. При этом вихревая составляющая удовлетворяет дополнительному соотношению а градиентная составляющая - соотношению При рассмотрении спектральных решений волнового уравнения (1) вида плоской волны первое из вышеприведенных соотношений (1r) записывается в виде и называется условием 4-поперечности волнового вектора, а второе соотношение (1g), записываемое в виде, i = {1, 2, 3}, носит название условие продольности. Здесь символы ai обозначают амплитуды соответствующих компонент вектора-потенциала, ki - пространственные компоненты волнового вектора, по повторяющемуся индексу p = (1, 2, 3) производится суммирование. Отметим, что в области, свободной от источников скалярного поля, спектральные составляющие градиентного поля также формально подчиняются условию 4-поперечности, которое в данном случае сводится к релятивистскому соотношению между компонентами волнового вектора.

Далее нас будет интересовать лишь вихревая составляющая вектора-потенциала. При этом мы не будем использовать градиентную составляющую вектора-потенциала и трехмерную калибровку вихревого вектора-потенциала если это не оговорено особо, тем самым сохраняя релятивистскую инвариантность вектора-потенциала и определяемых на его основе показателей фотона.

Следуя формулам квантовой электродинамики (КЭД), где для волновой функции излученного и поглощенного фотонов с заданным импульсом используются комплексные составляющие вектора-потенциала с разным знаком частоты, будем рассматривать отдельно комплексную положительно-частотную часть вектора-потенциала и его отрицательночастотную часть. Первую Ai будем считать волновой функцией фотона, вторая же будет представлять комплексносопряженную ВФФ. Именно такой выбор ВФФ позволяет получить формулу для 4-вектора плотности-потока действия его поля, а также ввести операторы динамических показателей фотона при использовании лагранжевой вариационной методики. Вновь введенные комплексные величины сохраняют полную информацию о волновом ЭМП (сумма положительно-частотной части поля с ее сопряженной величиной равна исходному ЭМП), и по-прежнему подчиняются уравнению (1) с положительно- или отрицательно-частотной составляющей плотности зарядов-токов в правой части уравнения.

Лагранжиан комплексного волнового уравнения вида (1) для свободного поля из условия получения симметричного канонического тензора энергии-импульса и сохраняющихся по отдельности орбитального и спинового моментов фотонного цуга выбирается равным Здесь по индексам k и p производится суммирование, k, p = (0, 1, 2, 3).

Выбранному лагранжиану отвечают волновые уравнения вида (1) для положительно-частотной и отрицательночастотной части вектора-потенциала. Согласно формулам вариационной методики получим следующие выражения для плотности-потока действия, канонического тензора энергии-импульса и тензора плотности спинового момента свободных фотонов:

–  –  –

Истоки указанных тензоров равны нулю, а их интегральные аналоги (интеграл берется по всей области существования рассматриваемой векторной волновой функции) равны соответственно действию фотонного цуга, его вектору энергииимпульса, антисимметричному тензору спинмомента, и симметричному тензору поляризации, которые в случае свободного поля сохраняются во времени.

При вычислении интегральных показателей фотонного цуга подынтегральные выражения могут быть упрощены путем их преобразования к операторной форме записи на основе соотношения где – искомый показатель фотона, компонента тензора его плотности и

– оператор искомого показателя.

Приведенное выражение (5) справедливо для скалярных (индекс i исключается) и векторных показателей фотона. В случае тензорных показателей оператор имеет более сложный вид. Соответствующее выражение, связывающее искомый тензор и отвечающий ему оператор, имеет вид

Преобразования с использованием формул (5, 6) дают следующие выражения для операторных интегралов и соответствующих операторов действия, вектора энергии-импульса, спинового момента и тензора поляризации:

Некоторые подробности получения указанных выражений можно видеть в статье [4].

Далее остановимся на вопросах градиентной или калибровочной инвариантности вектора-потенциала, которой придается большое значение в квантовой теории. Прежде всего, напомним, что спектральные составляющие градиентной части вектора-потенциала характеризуются нулевым значением модуля в 4-пространстве и продольным характером по отношению к волновому вектору, как в пространственной части континуума (3-пространстве), так и в пространственно временном континууме (4-пространство Минковского). Такая ситуация следует из условия удовлетворения спектральных составляющих волновому уравнению вида (1) и дополнительному условию продольности (1g), которое, будучи применено к каждой спектральной составляющей, имеет вид.

Спектральные составляющие вихревой части вектора-потенциала электромагнитного поля в общем случае характеризуются произвольным направлением пространственной части вектора-потенциала относительно направления волнового вектора. Однако можно показать [4], что в произвольной фиксированной системе координат спектральные составляющие вихревого вектора-потенциала раскладываются на продольную и поперечную части, удовлетворяющие волновому уравнению (1).

Отметим, что главную роль в вихревом ЭМП играет поперечная часть спектральных составляющих векторапотенциала, поскольку в произвольной фиксированной системе координат действие, вектор энергии-импульса и тензор спинмомента фотонного цуга зависят лишь от поперечных частей спектральных составляющих вектора-потенциала [4].

Данную особенность фотона в КЭД принято называть калибровочной инвариантностью его волновой функции. Поскольку вариации продольных составляющих вектора-потенциала однозначно связаны с добавлением к исходному вихревому вектору-потенциалу некоторой градиентной составляющей названного потенциала, то рассматриваемое свойство называют также градиентной инвариантностью ВФФ.

В рассматриваемом варианте ВФФ калибровочная и градиентная инвариантность имеет более ограниченное применение, чем принято считать в КЭД. Рассматриваемое свойство применимо к действию, вектору энергии-импульса и тензору спинмомента, но не применимо к тензорам плотности указанных показателей и тензорам поляризации фотона. Тем не менее, при единственной спектральной составляющей вектора-потенциала все динамические показатели фотона и показатели их плотности за исключением тензора поляризации характеризуются калибровочной инвариантностью [4].

В заключение данного подраздела напомним, что использование градиентной и калибровочной инвариантности ВФФ и некоторых показателей фотона удобно для упрощения ряда расчетных выражений. Однако использование названных приемов недопустимо при строгом теоретическом анализе показателей фотона ввиду нарушения принципа релятивистской инвариантности.

Обсудим далее особенности вычисляемых по новым формулам динамических показателей, и их отличие от показателей, вычисляемых по формулам классической электродинамики. Многие отличия здесь вызваны тем фактором, что при квантомеханическом подходе рассматривается пространственно ограниченный волновой пакет ЭМП (фотонный цуг) и его показатели, в то время как при классическом подходе рассматривается произвольное электромагнитное поле. Важное отличие заключается в том, что при квантомеханическом подходе появляется новый показатель волнового ЭМП - вектор плотности-потока действия ЭМП (2), который с точностью до постоянного коэффициента совпадает с вектором плотностипотока вероятности обнаружения фотона.

«Евразийское Научное Объединение» • № 5 • Май, 2015 Физико-математические науки Указанный выше канонический тензор энергии-импульса (3) заметно отличается от классического тензора энергии импульса волнового ЭМП. Так, в случае монохроматической линейно поляризованной волны, он, будучи пропорциональным квадрату амплитуды вектора-потенциала, монотонно изменяется в пространстве и времени, представляя собой усредненное на длине волны значение плотности энергии и импульса классического поля. В классической же электродинамике в случае линейно поляризованной волны плотность энергии и импульса пульсируют во времени и пространстве с удвоенной частотой электромагнитного излучения. Кроме того, канонический тензор энергии-импульса содержит лишь составляющие импульсов, связанные с поступательным движением волнового пакета, и не содержит составляющих, связанных с неоднородным распределением спинового момента волнового цуга фотона.

При квантовом подходе рассматривается новая величина - тензор спинового момента фотона, который, будучи отличным от нуля, например при круговой поляризации электромагнитной (ЭМ) волны, монотонно распределен по всему объему волнового цуга с ограниченным поперечником. При классическом же рассмотрении локализованного волнового ЭМП равный по величине собственный момент волнового пакета создается периферийными составляющими импульса, направленными поперек движения волнового цуга.

В числе новых показателей фотона получен тензор плотности поляризации фотона (5) и симметричный тензор второго ранга поляризации фотонного цуга (10). В классической электродинамике поляризация определяется направлением вектора напряженности электрического поля ЭМ волны. Однако классическое определение поляризации ЭМ волн не является достаточно полным и релятивистки инвариантным. Оно пригодно лишь в случае линейно поляризованного волнового ЭМП.

Рассмотрим некоторые частные случаи поляризованных ЭМ волн. Пусть цуг представляет линейно поляризованную волну примерно постоянной частоты, при этом вектор-потенциал представлен одной компонентой A1. Тензор поляризации имеет также одну, отличную от нуля компоненту П11. В этом случае мы имеем дело с одноосным симметричным тензором, характеристическая ось которого направлена вдоль направления вектора-потенциала. Эта особенность справедлива при любом направлении вектора-потенциала линейно поляризованной ЭМ волны.

При эллиптической поляризации плоской монохроматической волны тензор поляризации будет двухосным. При этом направления его характеристических осей совпадают с направлениями большой и малой диагонали эллипса, описываемого конечной точкой изменяющегося во времени вектора-потенциала. В частном случае круговой поляризации характеристический эллипс превращается в окружность, и двухосный тензор поляризации характеризуется равными осями.

В случае осесимметричного расходящегося пучка ЭМ волн с эллиптической поляризацией, тензор поляризации будет трехосным, а в общем случае 4-осным, причем значения его компонент дают информацию о степени поляризации цуга в любом координатном направлении.

Остановимся на вопросе квантования волновой функции фотона. Квантование волновой функции на некоторое число N фотонов производится с использованием формулы (7) при значении действия.

Отметим, что ВФФ не обязательно квантуется на целое число фотонов, то есть она может быть неквантованной. Такая ситуация имеет место при рассмотрении "классического" волнового поля, излучаемого антенной или импульсным лазером, то есть в тех случаях, когда излучение ЭМ волн производится за счет непрерывного коллективного движения множества электронов при непрерывном излучении волн в течение отрезка времени произвольной длительности. Другой случай проявления не квантованных волн является следствием "вырезания" части квантованного ЭМ цуга электронным затвором. В стандартной интерпретации квантовых явлений в рассматриваемых случаях говорится о ЭМ волновом пакете с неопределенным числом фотонов.

ЭМ излучение всегда квантовано при испускании фотонов в результате некоторого квантового процесса, например при переходе электрона из одного в другое квантовое состояние, или при образовании новой частицы с испусканием кванта излучения. ЭМ излучение также всегда квантовано внутри замкнутой полости при некоторой постоянной температуре.

Такая ситуация - результат взаимодействия ЭМ излучения со стенками указанной полости, которое характеризуется изменением состояний электронов в атомной решетке полости.

Принято считать, что спин фотона всегда имеет одно из двух значений +1 или -1 в единицах ћ. Однако мы будем считать правомерными квантованные состояния волнового ЭМП с круговой, эллиптической или линейной поляризацией, при которых спиновый момент квантованного волнового пакета может принимать непрерывный ряд значений от -1 до +1. В стандартной же интерпретации квантовых явлений состояния фотона со значением модуля спина, меньшим 1, принято называть состояниями с неопределенным спином.

Подводя итог сравнительного анализа описания волнового ЭМ поля классическим и квантовым методами, отметим более точное описание распределенных показателей поля классическим методом и более простое, но достаточно полное описание показателей волнового (фотонного) цуга ЭМП квантовым способом. Квантовое описание оправдано тем обстоятельством, что ввиду большого количества колебательных циклов, отвечающих одному кванту действия волнового поля, не требуется детального описания динамических показателей цуга в пределах одного периода колебаний. Достаточно иметь информацию об усредненных в пространстве и времени показателях волновых цугов, в частности информацию о распределении квантового действия и вероятности обнаружения фотона в области волнового цуга. В то же время непосредственно волновая функция содержит детальную информацию о фазовых показателях ЭМ поля в пределах цуга. При решении вопросов квантовой теории необходимо использование квантового описания волновых цугов ЭМП. Это связано с тем обстоятельством, что предлагаемый квантовый метод описания ЭМ поля согласуется с принятым методом описания всех микрообъектов.

Что касается операторов динамических показателей фотона, то они, будучи непригодны для описания локальных динамических показателей ЭМ волнового пакета, дают заметное упрощение вычислений динамических показателей волнового цуга, рассматриваемого как некоторый квантовый объект.

“Eurasian Scientific Association” • № 4 • April 2015 10 Physical and mathematical sciences Выводы

1. Вопреки принятому мнению возможно введение волновой функции фотона в координатном представлении на основе вектора-потенциала ЭМ поля, обеспечивающей его корректное описание.

2. При квантовом описании волнового цуга ЭМП возможно введение нового тензора поляризации фотона, дающего более полную информацию о рассматриваемом показателе, чем принятый вектор поляризации ЭМ волны.

Литература:

1. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теоретическая физика, том IV, М. «Наука», 1980, 704 с.

2. Википедия – Фотон. URL: https://ru.wikipedia.org/wiki/%D4%EE%F2%EE%ED

3. Львов О.С. Волновая природа микромира. НТБ SciTecLibrary URL:

http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/10670.html

4. Львов О.С. Волновая функция фотона в координатном преставлении. НТБ SciTecLibrary. URL:

http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/10646.html «Евразийское Научное Объединение» • № 5 • Май, 2015 Технические науки

–  –  –

В статье рассматривается повышение мощности пьезоэлектрических генераторов посредством улучшения технических характеристик используемого в его конструкции пьезоэлектрического материала.

Проведен сравнительный анализ существующих на сегодняшний день пьезоэлектрических материалов и выявлены их основные достоинства. Рассмотрены основные этапы изготовления пьезокерамики как важный процесс формирования их технических свойств. Определены основные способы повышения пьезочувствительности пьезокерамических материалов.

Ключевые слова: пьезоматериалы, пьезогенератор, повышение пьезочувствительности.

–  –  –

С открытием пьезокерамических материалов бурное является пьезокерамика, обладающая рядом достоинств.

развитие получило разработка искусственных пьезоэлек- К примеру, технология производства пьезокерамики протрических материалов. Относительно новым направлением ста, что снижает стоимость пьезоэлектрических генератов области разработки пьезоэлектрических материалов яв- ров на их основе. Пьезокерамические материалы исключиляется разработка новейших полимерных пьезоэлектриче- тельно стойки к действию различных агрессивных сред и ских материалов – пьезоэлектрических элементов на осно- выдерживают высокие давления. На сегодняшний день ве пористых полимеров и эластичных активных диэлектри- наиболее эффективным керамическим сегнетоэлектриками ков, пьезоэлектрические свойства которых значительно являются пьезокерамические материалы системы ЦТС, превосходят характеристики обычных пьезоэлектрических представляющие собой твердые растворы цирконата материалов [3]. Свойства различных пьезоэлектрических свинца РbZrО3 и титаната свинца PbTiО3. Но даже исматериалов приведены в таблице 1 [1,3,8]. пользование пьезокерамики системы ЦТС не дает нам Проанализировав все виды пьезоэлектрических мате- желаемой мощности пьезоэлектрического генератора. Пориалов, отметим, что самым перспективным материалом этому вопрос повышения технических характеристик пьеEurasian Scientific Association” • № 5 • May 2015 12 Technical sciences зокерамического материала остается актуальным. В по- ственно влияет процесс изготовления. Основные этапы следние годы множество работ зарубежных ученых изготовления пьезокерамических материалов наглядно направлены именно на решение этой проблемы [1,5]. представлены на рисунке 1.

На качество пьезокерамических материалов непосредРис. 1. Основные этапы процесса изготовления пьезокерамических материалов На этапе синтеза материала получают однородный трических свойствах не может быть и речи. Благодаря мелкодисперсный порошок в составе, которого исходное этому процессу поляризации большинство доменов присырье – окислы, соли и различные добавки.

Компоненты нимают ориентацию, практически совпадающую с смешивают в определенной порции в водной среде и вы- направлением вектора электрического поля, а керамика сушивают, затем размалывают с целью получения одно- удлиняется параллельно оси поляризации. После отключеродного состава. Далее на этапе изготовления заготовок ния электрического поля большинство диполей остается полученную однородную массу смешивают с органиче- ориентированными в направлении, близком к вектору поскими вяжущими катализаторами, прессуют, каландри- ля поляризации. Это придает материалу постоянную поруют или формуют с целью получения необходимой фор- ляризацию, называемую остаточной поляризацией. Замы (диск, стержень, пластина и т. п.). Формование произ- ключительным этапом изготовления пьезокерамики являводится одним из следующих методов, таких как метод ется термостабилизация. Термостабилизация необходима полусухого прессования, шликерного литья, горячего литья для стабилизации основных параметров пьезокерамики, под давлением, экструзии или изостатического прессования так как со временем остаточная поляризация постепенно при высоком давлении. Затем сырье подвергают обжигу уменьшается по экспоненциальному закону из-за разорипри заданных температурных и временных режимах, в ентации направлений поляризации и изменения доменной результате чего материал приобретает плотную керамиче- структуры в кристаллитах. В работе ученых Бобцова А.А., скую структуру. Обжиг производят при температуре от Бойкова В.И., Быстрова С.В., Григорьева В.В. более поС до +1400 С в печах в среде кислорода для дробно рассмотрены все этапы изготовления пьезоэлектриуменьшения пористости. На рисунке 2 представлена ческой керамики [6].

структура керамики после этапа отжига. На этапе меха- Для того чтобы повысить мощность пьезоэлектрическонической обработки новоиспеченную керамику шлифуют и го генератора, необходимо улучшить характеристики исполируют так же как металл на токарных, фрезерных и пользуемого пьезокерамического материала. Есть множесверлильных станках с помощью инструмента из победита. ство работ посвященных поиску способов решения этой Затем, на следующем этапе на керамику наносят электро- проблемы [2,7,9]. Одной из важных электрофизических ды вакуумным напылением, выжиганием, осаждением из характеристик пьезокерамики является пьезочувствительность (g33), которая определяется величиной g33 =d33/ 33, раствора. Материалы для электродов – серебро (обычно), T никель, палладий, индий, медь.

где d33 – пьезомодуль, 33 – абсолютная диэлектрическая T

–  –  –

Полимерные связки, используемые в композиционных зиционных материалов сделан вывод, что наиболее эффекматериалах, имеют диэлектрическую проницаемость зна- тивным материалом для создания пьезогенераторов с почительно более низкую, чем сегнетоэлектрик. Следователь- вышенной мощностью следует использовать пористые но, и сам композит характеризуется более низкими значе- композиционные пьезокерамические материалы.

ниями 33, чем пьезокерамика. В то же время величина Пористая пьезокерамика наиболее эффективна в силу T высокой пьезочувствительности, низкой добротности, высопьезомодуля d33 композитов соизмерима с величиной d33 кой экономичности и легкости изготовления. Следует отмесегнетоактивного материала. Высокое значение d33 при тить, что область рабочих температур пористой керамики одновременном снижении значений диэлектрической про- не высока (не выше 100С), но если разрабатываемый пьеницаемости 33 приводит к росту пьезочувствительности T зоэлектрический генератор будет работать в диапазоне температур от –50С до +50С, это вполне приемлемо.

g33.

В результате проведенного анализа всех видов компоЛитература:

1.Исполнительные устройства и системы для микроперемещений: Учебное пособие/ А.А. Бобцов, В.И. Бойков, С.В. Быстров, В.В. Григорьев – Санкт-Петербург, 2011. – 134 с.

2.Композиционный пьезоматериал с высокой удельной поверхностью / И.В. Гусенко, В.Ю. Кунаев, Р.А. Михальцов, рук. А.Е. Панич, А.А. Воронцов // Инженерный вестник Дона. – 2007. - №2. – С.132-136.

3.Лущейкин Г.А. Новые полимерсодержащие пьезоэлектрические материалы. Физика твердого тела. – 2006.- Т. 48 С.963-964.

4.Мэзон У. Физическая акустика, Т. I, Ч.А. Методы и приборы ультразвуковых исследований/ Под редакцией Л.Д. Розенберга – Москва: Издательство «Мир», 1966. – 588 с.

5.Пьезоэлектрические материалы на основе гибрида матричных нано- и микропьезоэлектрических композитов / М.К. Керимов, М.А. Курбанов, А.А. Мехтили, Г.Г. Алиев, И.С. Султанахмедова, Ф.Н. Татардар, У.В. Юсифова, Г.Х. Кулиева, Ф.Ф. Яхъяев // Журнал технической физики, 2011, том 81, вып.8, – С.127-134.

6.Пьезокерамическое материаловедение: Учебное пособие под ред. С.Н. Свирской – Ростов-на-Дону, 2009. – 82 с.

7.Сравнительный анализ результатов моделирования пористой пьезокерамики методами эффективных модулей и конечных элементов с экспериментальными данными / А.В. Наседкин, М.С. Шевцова // Инженерный вестник Дона. – 2013. - №2. – С.46-55.

8.Шарапов В.М. Пьезоэлектрические датчики / В.М. Шарапов, М.П. Мусиенко, Е.В. Шарапова/ Под ред.

В.М. Шарапова – Москва, 2006. – 636 с.

9.Mercadelli, E., Sanson, A., Galassi, C. (2010). Porous piezoelectric ceramics/ Piezoelectric Ceramics/. Published by Sciyo.

рр.111-128, ISBN 978-953-307-122-0

–  –  –

Определение координат вершин будущей трехмерной модели.

Задача построения трехмерной модели лица человека по фотографии сводится к тому, чтобы определить набор из трех пространственных координат (x, y, z) для каждой точки будущей модели. Однако все дело в том, что получить пару координат (x, y) для любой точки плоской фотографии не составляет труда, но фотография двухмерна, и мы не знаем «глубину» каждой точки. Если мы будем иметь для каждой точки третью координату, то уже сможем построить трехмерную модель, так как будем иметь массив вершин нашего трехмерного объекта.

Идея вычисления координаты z видимого плоского изображения исходит из идеи о том, как именно наш с вами мозг воспринимает трехмерные объекты. Технология проста: два абсолютно плоских изображения – проекций видимого пространства на сетчатку глаза – воспринимаются мозгом и обрабатываются одновременно, в результате чего формируется объемная модель наблюдаемой сцены и ее объектов. Наше с вами зрение называют бинокулярным, или иначе – стереоскопическим.

Данный метод основан на получении и обработке стереопары фотографий. После изучения реальных существующих методов построения трехмерной модели объекта по фотографиям было принято решения именно в пользу этого метода, поскольку в условиях ограниченного количества базовых фотографий он дает достаточно высокую скорость вычисления и хорошую точность.

На рисунке 1 представлен пример работы стереосистемы для получения стереопары изображений. Для точки S реальной модели существуют проекции на плоскость снимков – точки S1 и S2.

Итак, нам необходимо получить набор из координат x, y и z для точки S. В качестве пространственных координат (x,

y) точек будущей трехмерной модели можно взять соответствующие координаты точек одной из фотографий. Для удобства одна из фотографий является фронтальной, то есть снимок делается под прямым углом к лицу.

“Eurasian Scientific Association” • № 5 • May 2015 14 Technical sciences Рис. 1. Схематическое изображение стереосистемы Координата z любой точки при нормальной стереосъемке может быть вычислена с помощью координат x1 и x2 для этой точки на разных проекциях. Допустим, мы имеем некую точку S в пространстве, а ее проекции на плоскости фотографий имеют координаты S1= (x1, y1) и S2= (x2, y2). Тогда:

где k – коэффициент, зависящий от системы.

Величина, вычисляемая в знаменателе данной дроби называется диспаратностью, от латинского слова disparatus – разделение. Диспаратность характеризует рассогласование двух точек на плоскости.

Другой вариант вычисления координаты z основан на вычислении сторон прямоугольных треугольников при известных углах.

Допустим, у нас есть некоторая точка A и две ее проекции на оси x1 и x2 (рис. 2).

Рис. 2. Точка A и ее проекции на две оси Здесь – это угол между нормалями к осям, точки A1 и A2 – проекции точки A на соответствующие оси. Так же с точки зрения системы «фотоаппарат-объект» – угол поворота (смещения) камеры относительно объекта фотосъемки для получения второго снимка.

Итак, построим на нашем рисунке ось y, параллельную отрезку AA2, проходящую через точку пересечения осей x1 и x2 (рис. 3).

Рис. 3. Дополнительные построения На рисунке выше точка A3 – это проекция точи A на ось y, а B – это точка пересечения оси y и отрезка AA1.

Теперь, чтобы определить расстояние до точки A от оси x2 нам необходимо вычислить длину отрезка OA3. Для этого необходимо вычислить длины отрезков OB и BA3.

Начнем с того, что углы A3BA и A1AA2 равны как накрест лежащие, а углы A1BO и A3BA равны как вертикальные.

–  –  –

Откуда получаем выражение для отрезка A3B:

Для треугольника A1OB справедливо следующее равенство:

Откуда получаем выражение для отрезка OB:

В итоге формула для расчета расстояния до точки A до оси x2 принимает вид:

С помощью полученной формулы можно вычислить координату z нашей будущей модели при условии, что мы знаем координаты x1 и x2 проекции точки, а так же угол. Причем угол, конечно, можно задавать примерно, поскольку влияет он только лишь на величину z. Однако для достижения большей точности желательно замерять угол. Для этого при съемке стереофотографий достаточно использовать горизонтальную поверхность и транспортир.

Определение контрольных точек.

Как было упомянуто в предыдущем параграфе, для построения точки в пространстве мы вычисляем координату z, имея две проекции этой точки. Таким образом, теперь задача сводится к определению такой пары точек A1(x1, y1) и A2(x2, y2) на стереофотографиях, чтобы они являлись проекциями одной точки A реального объекта.

Даная задача ложится на плечи пользователя приложения. С помощью простого инструмента пользователь должен отметить данные точки на фотографиях. В качестве проецируемых точек объекта выбираются так называемые контрольные точки. Контрольными точками называются те точки, которые определяют геометрию лица. Их может быть сколь угодно много, поскольку любая точка объекта является частью геометрии, однако есть несколько основных с помощью которых можно определить примитивную геометрию лица.

Ниже определены основные контрольные точки и фрагменты лица:

1.Нос (Границы крыльев носа, кончик носа, переносица)

2.Рот (уголки губ, середина верхней губы)

3.Глаза (уголки глаз, зрачок)

4.Брови (крайние точки бровей) Контрольные фрагменты – те фрагменты лица, которые являются не точками, а описываются некоторыми кривыми.

В данном случае число контрольных точек, соответствующих каждому фрагменту, может быть любым, все определяется пользователем. Однако каждый из этих фрагментов может быть представлен только одной контрольной точкой. Например, верхнее веко можно обозначить точкой в его середине.

Важно так же осознавать, что проекции выбранных контрольных точек на стереофотографиях должны быть хорошо заметны. То есть если мы хотим выделить дополнительные точки, например – несколько точек на лбу или щеках, нужно выбирать такие, которым можно легко найти соответственные на другом изображении. Это могут быль хорошо видимые морщины, дефекты, точки на татуировках, родимые пятна и родинки. Однако в случае ошибки или если соответственные точки определяются «примерно», можно сильно исказить результирующую модель.

Создание поверхности. Триангуляция.

Задача получения массива трехмерных координат модели является основной, но ее решение не дает в результате полноценную модель. Для построения поверхности модели и последующего ее текстурирования необходимо объединить вершины в полигоны. Вот в этом и заключается основная проблема, поскольку массив вершин строится, что называется, «с нуля». Это значит, что для него пока не существует массива индексов, который бы указывал, как и какие вершины следует связывать в полигоны.

Для решения этой задачи существует такое понятие как триангуляция. Для данного понятия есть несколько определений, но нас интересует только конкретное.

Триангуляцией называется планарный граф, все внутренние области которого являются треугольниками. Задачей построения триангуляции по заданному набору двумерных точек называется задача соединения заданных точек непересекающимися отрезками так, чтобы образовалась триангуляция. То же самое справедливо и для множества трехмерных точек.

В триангуляции можно выделить три основных объекта: узел (точка, вершина), ребро (отрезок) и треугольник.



Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 6 |


Похожие работы:

«Министерство образования и науки РФ ФГАОУ ВПО «Казанский (Приволжский) федеральный университет» Институт физики В.М. Безменов Картографо-геодезическое обеспечение кадастра Конспект лекций Казань 2014 Безменов В.М Картографо-геодезическое обеспечение кадастра.Конспект лекций / Безменов В.М.; Казанский (Приволжский) федеральный университет.– Казань. – 39 с Аннотация Предлагаемые лекции предназначены для студентов, обучающихся по направлению «Геодезия и дистанционное зондирование»,...»

«Статистико-аналитический отчет о результатах ЕГЭ ФИЗИКА в Хабаровском крае в 2015 г. Часть 2. Отчет о результатах методического анализа результатов ЕГЭ по ФИЗИКЕ в Хабаровском крае в 2015 году 1. ХАРАКТЕРИСТИКА УЧАСТНИКОВ ЕГЭ Количество участников ЕГЭ по предмету % от общего % от общего % от общего Предмет чел. числа чел. числа чел. числа участников участников участников Физика 1909 24,72 1416 21,29 1406 23,94 В ЕГЭ по физике приняло участие 1406 человек, из которых 73,97% юношей и 26,03%...»

«СПИСОК ИЗДАНИЙ ИЗ ФОНДОВ РГБ, ПРЕДНАЗНАЧЕННЫХ К ОЦИФРОВКЕ В ДЕКАБРЕ 2015 г. Оглавление Общенаучное и междисциплинарное знание 3 Естественные науки в целом 3 Физико-математические науки 5 Химические науки 10 Науки о Земле 12 Биологические науки 17 Техника и технические науки в целом 20 Энергетика 21 Радиоэлектроника 24 Горное дело 27 Технология металлов 27 Машиностроение. Приборостроение 28 Химические технологии. Химические производства 30 Пищевые производства 32 Технология древесины 33...»

«Московский физико-технический институт Кафедра общей физики Лекция 6 ПОЛУПРОВОДНИКИ заметки к лекциям по общей физике В.Н.Глазков Москва В данном пособии представлены материалы к лекции по теме «Полупроводники» из курса «Квантовая макрофизика», преподаваемого на кафедре общей физики МФТИ. Пособие не претендует на полноту изложения материала и в основном является авторскими заметками к лекциям, оно содержит основные сведения по этой теме курса. Для подробного изучения тем студентам рекомендуется...»

«Московский физико-технический институт Кафедра общей физики Лекция 11 КВАНТОВЫЙ ЭФФЕКТ ХОЛЛА заметки к лекциям по общей физике В.Н.Глазков Москва В данном пособии представлены материалы к лекции по теме «Квантовый эффект Холла» из курса «Квантовая макрофизика», преподаваемого на кафедре общей физики МФТИ. Пособие не претендует на полноту изложения материала и в основном является авторскими заметками к лекциям, оно содержит основные сведения по этой теме курса. Основной материал содержится в...»

«БОЛЕЗНИ ОРГАНОВ ДЫХАНИЯ РАССПРОС (АНАМНЕЗ) И ФИЗИКАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ПУЛЬМОНОЛОГИЧЕСКИХ БОЛЬНЫХ I. Расспрос (анамнез) 1. Жалобы Жалобы больных с заболеваниями органов дыхания в целях оптимизации диагностического процесса условно подразделяют на основные и дополнительные, или общие. Имеется установленный перечень основных жалоб, которые являются прямым субъективным подтверждением поражения бронхо-легочного аппарата. Это одышка и приступы удушья, кашель, кровохарканье, боли в грудной клетке. При...»

«БОРИС НИКОЛАЕВИЧ САДОВСКИЙ 6 августа 2015 года исполнилось два года со дня смерти доктора физико-математических на­ ук, профессора кафедры функционального ана­ лиза и операторных уравнений математического факультета Воронежского университета Бориса Николаевича Садовского. Борис Николаевич Садовский родился в г. Чкалов (в настоящее время г. Оренбург) в семье служащего. Его отец, Николай Вениаминович Са­ довский, профессор, заслуженный деятель науки РСФСР, много лет заведовал кафедрой оператив­...»

«ПУБЛИЧНОЕ АКЦИОНЕРНОЕ ОБЩЕСТВО Р А Д И О Ф И З И К А « » Утвержден Предварительно утвержден Годовым общим собранием Советом директоров акционеров ПАО «Радиофизика» ПАО «Радиофизика» (Протокол № 3 от 16.06 015 г.) (Протокол № 9-2015 от 08.05.2015г.) ГОДОВОЙ ОТЧЕТ за 2014 год Москва 2015 г. Содержание отчета Стр. 1.1. Общие сведения о Публичном акционерном обществе «Радиофизика» 1.2. Характеристика деятельности органов управления и контроля Общества 1.2.1. Общее собрание акционеров 1.2.2. Совет...»

«УНИВЕРСИТЕТ В РАССКАЗАХ Заочная школа при НГУ: 50 лет спустя Ноябрь • 2015 • № 4 (64) http://scfh.ru/papers/zaochnaya-shkola-pri-ngu-50-let-spustya/ НАУКА из первых рук 50 23 октября 2015 года Заочная школа СУНЦ НГУ – первая заочная физико-математическая школа в мире – отметила 50-летний юбилей. На праздновании юбилея в Академгородке собралось более сотни человек, среди которых были и создатели школы, и выпускники, и преподаватели, а также все те, кто в разное время участвовал в деятельности...»

«НАНОТЕХНОЛОГИИ И НАНОМАТЕРИАЛЫ В КОСМОНАВТИКЕ Л.С. Новиков, Е.Н. Воронина Научно-исследовательский институт ядерной физики МГУ E-mail: novikov@sinp.msu.ru Введение На рубеже XX–XXI столетий сформировалась новая стремительно развивающаяся научно-техническая область, которую можно охарактеризовать сочетанием трех понятий: нанонаука, нанотехнология, наноиндустрия. Нанонаука изучает фундаментальные свойства объектов нанометровых размеров (нанообъектов) и связанные с ними явления. К нанообъектам...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ МОСКОВСКИЙ ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ) РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ Московского физико-технического института (государственного университета) в 2011 году МОСКВА МФТИ Под редакцией Н.Н. Кудрявцева, Т.В. Кондранина, Ю.Н. Волкова, Л.В. Ковалевой Результаты работы Московского физико-технического института (государственного университета) в 2011 году. – М.: МФТИ, 2012. – 286 с. © федеральное государственное автономное...»

«Бюллетень новых поступлений в библиотеку за 3 квартал 2015 года Физико-математические науки Геометрия : 7-9 кл. : учеб. для общеобразоват. учреждений. 22-е изд. М. : 1 экз. Просвещение, 2012. 383, [1] с. : ил. Предм. указ.: с. 374. ISBN 978-5-09Демидченко, Владимир Иванович. 1 экз. Физика : [учеб. для студ. высш. учеб. заведений]. Изд. 2-е, перераб. и доп. Ростов-на-Дону : Феникс, 2012. 573, [1] с. (Серия Высшее образование). ISBN 978-5-222-18917-17 : 479.00. Мордкович, Александр Григорьевич. 1...»

«Выборы заведующих кафедрами: МАТЕМАТИЧЕСКОГО АНАЛИЗА – 0,25 ставки по совместительству сроком на 3 года. Подано заявлений -1. БУДАЕВ ВИКТОР ДМИТРИЕВИЧ, 1956, доктор физико-математических наук (1993), профессор (1996), декан факультета математики, заведующий кафедрой математического анализа по совместительству. Всего публикаций – 70, из них за отчетный период – 5, в том числе 1 учебно-методическая работа. Основные опубликованные работы по профилю кафедры за отчетный период: «Математический...»

«СПИСОК ИЗДАНИЙ, ОТОБРАННЫХ ДЛЯ СКАНИРОВАНИЯ ЕСТЕСТВЕННЫЕ НАУКИ Физико-математические науки Математика Физика Техника. Технические науки Пищевые производства Домашняя кулинария Сельское и лесное хозяйство. Сельскохозяйственные и лесохозяйственные науки Почвоведение СОЦИАЛЬНЫЕ (ОБЩЕСТВЕННЫЕ) И ГУМАНИТАРНЫЕ НАУКИ Социология История. Исторические науки Экономика. Экономические науки Политика. Политология Политология Международные отношения. Внешняя политика. Дипломатия Право. Юридические науки...»

«Список изданий из фондов РГБ, предназначенных для оцифровки в июле 2015 года Естествознание Физико-математические науки Математика Физика. Механика. Астрономия Химические науки Науки о Земле Биологические науки Техника. Технические науки Строительство. Архитектура Транспорт Сельское и лесное хозяйство Здравоохранение. Медицинские науки Социология История. Исторические науки Экономика Общественно-политические организации Государство и право. Юридические науки Военное дело Культура. Наука....»

«СПИСОК ИЗДАНИЙ, ОТОБРАННЫХ ДЛЯ СКАНИРОВАНИЯ Математика Физика Учебные пособия Химические науки Геологические науки Географические науки Энциклопедии, пособия, справочники Крым: природа, культура, история Здравоохранение. Медицинские науки Акушерство, гинекология, перинатология Кардиология Реаниматология Онкология Неврология Психиатрия Дерматовенерология Урология Педиатрия Хирургия Гастроэнтерология Офтальмология Отоларингология Диетология Стоматология Гематология Анестезиология Эндокринология...»

«№ 1 (21) Серия «Юридические науки» Москва Редакционный совет: Рябов В.В., доктор исторических наук, профессор, председатель ректор МГПУ Атанасян С.Л. кандидат физико-математических наук, профессор, проректор по учебной работе МГПУ Пищулин Н.П. доктор философских наук, профессор, проректор по научной работе МГПУ Русецкая М.Н. кандидат педагогических наук, доцент, проректор по инновационной деятельности МГПУ Редакционная коллегия: Рудинский Ф.М., доктор юридических наук, профессор, главный...»

«Стр. СОДЕРЖАНИЕ Введение 1. 4 Изученность экологических условий 2. 5 Краткая характеристика природных и техногенных условий 3. 6 Географическое положение 3.1 6 Климатическая характеристика 3.2 6 Физико-географическая и геоморфологическая характеристика района 3.3 7 Гидрографическая характеристика 3.4 7 Почвенно-растительные условия 4. 8 Растительные условия 4.1 Животный мир 4.2 Хозяйственное использование территории 5. Социальная сфера 6. 11 Объекты историко-культурного наследия 7. 12...»

«Аннотация В дан.ной дипломной работе ис.следуются характеристики электрического преобра.зователя для В.ЭС с ком.мутирующим выпр.ямителем. Пр.оводить данное ис.следование позволяет физическая модель ветроэлектродвигателя, которая была изготовлена за счет анализа необходимого электродвигателя. Ф.изическая модель представляет собой учебно.-исследовательский стенд, для которого также были выбраны со.ответствующий ветрогенератор, корпус, измерительные приборы и необходимые элементы. Для...»









 
2016 www.nauka.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Книги, издания, публикации»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.